以剪切應(yīng)力為自變量，設(shè)置線性增長的應(yīng)力斜坡。該方法獲得的屈服點(diǎn)是指：流體發(fā)生流動(dòng)之前的最大應(yīng)力值。將剪切應(yīng)力（y-軸）與剪切速率（x-軸）線性作圖（圖1），流動(dòng)曲線與y軸的交叉點(diǎn)即為屈服點(diǎn)。
2、剪切速率斜坡掃描（CSR Test, liner）
以剪切速率為自變量，設(shè)置線性增長的速率斜坡。此時(shí)，需要通過數(shù)學(xué)模型（如：Bingham, Casson 或 Herschel-Bulkley）來計(jì)算屈服點(diǎn)。
圖2為剪切率掃描曲線，使用Herschel-Bulkley模型進(jìn)行計(jì)算，得到屈服應(yīng)力為：63.6Pa。
圖2：剪切率掃描曲線
3、剪切應(yīng)力斜坡掃描（CSS Test, log）
以剪切應(yīng)力為自變量，設(shè)置對(duì)數(shù)增長的應(yīng)力斜坡。對(duì)于粘彈性材料，當(dāng)剪切應(yīng)力值低于屈服點(diǎn)時(shí)，樣品發(fā)生彈性形變，形變與應(yīng)力是線性關(guān)系，代表材料的線性彈性區(qū)間。當(dāng)應(yīng)力值超過屈服點(diǎn)之后，應(yīng)變?cè)黾拥乃俾曙@著快于應(yīng)力，曲線的斜率也隨之不斷增加。
將剪切應(yīng)力（y-軸）與應(yīng)變（x-軸）繪制對(duì)數(shù)曲線（log τ / log γ），根據(jù)圖3可知，曲線中線性部分的拐點(diǎn)即為屈服點(diǎn)。
圖3：應(yīng)力斜坡掃描曲線（應(yīng)力 vs 應(yīng)變）
4、恒定剪切速率（通常小于1 S-1）
設(shè)置恒定的剪切率或轉(zhuǎn)速，使轉(zhuǎn)子在樣品中以恒定的速率旋轉(zhuǎn)。在轉(zhuǎn)動(dòng)的初期，樣品內(nèi)部分子的網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)僅發(fā)生彈性拉伸，此階段樣品表現(xiàn)為彈性體，應(yīng)力與應(yīng)變表現(xiàn)為線性相關(guān)；當(dāng)應(yīng)力增加到某一點(diǎn)后，網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)達(dá)到彈性極限產(chǎn)生局部破壞，曲線開始彎曲，物料表現(xiàn)為黏彈性體；當(dāng)達(dá)到曲線最高點(diǎn)時(shí)，網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)完全破壞。最終，剪切應(yīng)力回落至屈服應(yīng)力以下。
根據(jù)圖4，剪切應(yīng)力的最高點(diǎn)即可視為屈服點(diǎn)，約為54.9Pa。曲線中線性區(qū)域的斜率表現(xiàn)為樣品的彈性模量G，G值越大，樣品的結(jié)構(gòu)強(qiáng)度越大。
圖4：應(yīng)力 vs 應(yīng)變曲線
5、振蕩測(cè)試 - 應(yīng)變振幅掃描
除了上述在旋轉(zhuǎn)模式下進(jìn)行的測(cè)試之外，也可以使用振蕩測(cè)試法進(jìn)行屈服應(yīng)力測(cè)試：固定測(cè)試頻率，通過改變應(yīng)力或應(yīng)變的方式進(jìn)行振幅掃描，一般情況下首選控制應(yīng)變的模式（CSD, controlled shear deformation）。對(duì)于粘彈性材料，G' 表征其彈性部分，G'' 表征其粘性部分。
如果材料具有屈服點(diǎn)，則屈服點(diǎn)以下發(fā)生較小的應(yīng)變時(shí)，儲(chǔ)能模量（彈性行為）占主導(dǎo)作用，并且在一定的應(yīng)變范圍內(nèi)，兩種模量均保持在一個(gè)恒定的水平，與應(yīng)變的變化無關(guān)。該區(qū)間發(fā)生的形變?yōu)閺椥孕巫?，被稱為線性粘彈區(qū)間。隨著應(yīng)變的不斷增加，兩種模量不再保持恒定，此時(shí)即為線性粘彈區(qū)間的終點(diǎn)，也是屈服點(diǎn)。隨后，樣品的內(nèi)部結(jié)構(gòu)開始發(fā)生不可逆的破壞。如果G' 和G''這兩條曲線有交叉點(diǎn)，則可以讀取此時(shí)的應(yīng)力值，作為樣品的流動(dòng)點(diǎn)。
相對(duì)于旋轉(zhuǎn)測(cè)量模式，振蕩測(cè)量模式的優(yōu)勢(shì)在于：可以同時(shí)表征材料的粘性行為和彈性行為，以及二者之間的動(dòng)態(tài)變化過程。
圖5：應(yīng)變振幅掃描曲線
附言
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